【入射解釋】：暫無。相似詞：射入 入射角 射人先射馬 入情入理 彈射 射中 影射 飛射

1) 但無論入射波是什么極化方式，所設計單元按正三角形布陣時的傳輸特性都比正方形布陣方式穩定。

2) 結合倏逝波透射深度與光線入射角之間的關系，提出一種新的拋物線錐形光纖探頭。

3) 實驗發現，激光的透射率與其入射能量近似成反比。

4) 當入射角大于某個稱作臨界角的極限角時，便發生全內反射。

5) 入射沖擊波、反射沖擊波與馬赫波波陣面匯合之點叫做“三相點。”。

6) 入射狹縫及光柵固定起來，出射狹縫掃描過羅蘭圓。

7) 此外，還討論了對應于一入射線的兩折射光E矢量之間的夾角。

8) KBA顯微鏡是一種非軸對稱、非共軸的掠入射成像系統。

9) 作為比較，文中也對平面波和球面波的入射進行了分析。

10) 從電磁場理論出發，推導出了電磁波以任意角入射時雷達吸波材料的反射系數公式。

12) 本文主要研究真空袋對入射面及出射面處皮膚劑量和最大劑量點劑量及靶區劑量的影響，并對所謂的“皮膚超劑量”現象進行了探討。

13) 在所述密封的無機金屬圓筒內置入射線照像標記物。

14) 層單元中的波動解采用入射波和反射波解的疊加形式。

15) 反射波振幅與入射波振幅的比率稱作反射率或反射系數。

16) 透過的輻射通量或光通量與入射通量之比.

17) 導模共振對入射波參數和光柵參數極為敏感，具有窄帶效應，可用來制作窄帶濾波片。

18) 值得關注的是，紅外激光相對于聲共振腔的入射方位不同則激勵產生的光聲信號幅值也不同。

19) 如愿以償的龐偉進入射擊隊后，得到了省隊教練亦師亦友的幫助，進步神速。

20) 當光斜入射時，在新坐標系下采用小角度近似，瓊斯矩陣方法可以在極小的誤差下有效使用。

21) 基于導彈運行軌跡，分別建立了導彈沿中垂線入射和以一定角度入射的動態跟蹤模型，在此基礎上對兩點源干擾下的反輻射導彈誤差距離進行了探討。

22) 同時指出，折射光的振幅可以大于入射光的振幅，應從能量的角度正確理解這一結果。

23) 散射實驗要求入射粒子具有相同能量.

24) 文中對漸暈做了一些研究，并推導出一個漸暈關于視場角、入瞳、入射窗以及兩者之間距離的解析式。

25) 利用矢量球諧函數的正交關系及粒子表面的邊界條件，推導了平面波入射下多粒子相干散射相互耦合作用方程。

26) 順祝光電開關注意事項把光電傳感器接近設置時，另一個傳感器的光入射時造成的不穩定動作，叫做相互干擾。

27) 與采用相同口徑、相同相對孔徑的全息凹球面光柵構成的平場光譜儀比較，在入射狹縫寬度相同的情況下，該光柵所構成的平場光譜儀的分辨率得到明顯提高。

28) 結合物理學的基本原理和幾何光學的基本規律以及光度學的基礎理論等三方面，研究了單纖維在平行均勻光束垂軸入射時的光學性質。

29) 本文通過對二向分色鏡在投影光路中工作狀態的模擬和分析，提出了一種計算分色鏡上光束入射角分布的計算方法并推導了相應的表達式。

30) 當氣體介質等溫、均勻時，分別計算氣體介質的普朗克平均吸收系數、有效吸收系數和壁面入射平均吸收系數。

31) 應用到高密度全息存儲中，實現了入射到記錄材料上焦斑強度的均勻分布。

32) 本文提出將邊界節點附近的入射波表示為一系列預定入射角的平面波的疊加以消除這一缺點。在這一思想上建立的局部透射邊界能夠在全部入射角范圍內減小反射。

33) 在這些領域使用時都假設入射波前光強均勻，但這種假設與曲率傳感技術的基本原理不一致。

34) 在適當設計的器件中，運用輸入射頻信號也能激勵異質谷間轉移電子效應而觸發輸出放大信號。

35) 對于折射光來說，平行入射面的光振動與垂直入射面的光振動振幅之比是單調上升的。

36) 由于水流的非正向入射，潮汐通道地貌體系不對稱，潮流三角洲在灣內東側發育、在灣外東北側發育。

37) 討論了當界面由各向同性媒質和單軸晶體構成，并且晶體的光軸與入射面平行時，反射光的相位變化。

38) 同時，得到了一些優化軟X射線波段掠入射金屬光柵設計的新結論。

39) 以正多邊形的內切圓半徑和狹縫的半寬度為特征尺度，給出了勻幅平面波入射時正多邊形和狹縫的等效菲涅耳數。

40) 然后，通過對太陽光基圖像的特點進行分析，將太陽光和天空光入射光強的求解歸結為一個可實時求解的能量最小化問題。

41) 在水平和垂直極化入射下，本文理論值與已有的實驗結果以及與一致性繞射理論的結果吻合較好。

42) 模擬計算了超短脈沖波場入射下其衍射層析的角分布與面分布。

43) 以一典型里斯特物鏡為例，討論了入射光束參數，物鏡的孔徑衍射及殘余象差對聚焦光斑的影響等問題。

44) 利用溶液濃度與其掠入射臨界光線折射角的關系，采用標準溶液進行測量和擬合標定，給出數學解析關系式。

45) 為了簡化真空太陽集熱管能量采集的計算，提出了真空太陽集熱管入射乘積因子的概念。

46) 然而這些介質中的磁性激發和聲子一樣是能夠與入射光發生作用，造成非彈性散射的。

47) 混響室是聲學專業的實驗室用房，它在測量聲波無規入射時材料的吸聲系數和測量噪聲源的聲功率級中得到了廣泛應用。

48) 本文提出了掠入射法測定透明介質折射率的一種改進方法。

49) 基于薄膜光學中特征矩陣理論，本文對所設計的多膜濾光片在斜入射時的各種特性進行了較為全面的分析。

50) 對于不同波長的入射線偏振光，存在一個最佳的入射角，等于其各自對應的有效布魯斯特角。

51) 如果鏡子是傾斜的，則光線的入射角和反射角是完全相同的。

52) 它的每一個像素點都對指定的入射角十分敏感，并提供一部分稱為“傅里葉變換”的數學運算以產生一張20像素的圖像。

53) 根據光線在晶體中的軌跡公式，計算了任意方向入射光所對應的尼科爾棱鏡的臨界角，得到了尼科爾棱鏡的偏振區的限制曲線。

54) 考慮入射到天線陣上多個窄帶信號源的角度和頻率同時估計問題。

55) 不同角度入射的平面波對最終成像結果的貢獻是不同的，據此可以有針對性地選擇射線參數進行平面波成像。

56) 利用光子晶體的完全色散關系，研究了一維光子晶體中折射角與入射角之間的關系。

57) 考慮入射波在兩種介質界面上會產生反射和透射，故在總場邊界上引入入射波、反射波和透射波。

58) 相位躍變是受激背散射光與入射激光間的增益與損耗調制的結果。

59) 此外，在以前分析計算吸波材料的反射率與入射角的關系時，常采用性線插值法，這會引入較大的設計誤差。

60) 在低頻入射波作用下，垂直于沉箱的水平力隨角度的變大而減小，平行于沉箱排列方向的力則變大。

61) 入射窗所對應的實物光闌就是所要求的場光闌.

62) 文章介紹了XUV掠入射光柵攝譜儀的光學原理、結構特點，工藝、材料選擇及部分實驗結果。

63) 研究了以掠入射的平面偏振光激勵的多孔硅的光致發光。

64) 根據線性波理論，提出了一種計算有限水深情況下入射波激勵力的方法。

65) 在簡要說明了超聲波斜入射的基本原理后，結合部分實驗結果，討論了無損檢測方法對復合材料特性進行定性描述的可能性。

66) 分析討論了抽運波，一階斯托克斯波和二階斯托克斯波的反射與透射功率隨著入射波功率變化的情況。

67) 通過此方程組可得到掠入射光學系統詳細的初始設計參數。

68) 推導過程中假設物面位置不隨溫度發生變化，并且忽略分離薄透鏡組中各組分上光線入射高度隨溫度的變化。

69) 這里我們來討論一下，入射能量正好等于,發射出一個電子所需要的最低能量的情況。

70) 當入射波載頻接近共振頻率時，孔縫中心耦合的電場強度存在群時延現象，群時延現象與共振增強效應同步發生。

71) 同樣不利的事實是，自發輻射引起的飽和減少了入射信號所能獲得的增益。

72) 介紹了一種中波段的多光譜成像光學系統，由于窄帶濾光片對光線入射角度有嚴格要求，故在光學系統中窄帶濾光片的放置位置尤為重要。

73) 最后，模擬了柱面波在自由空間中的傳播及空心圓柱體在柱面波入射下的近場和遠場散射特性。

74) 環境光測光表有兩種：反射式和入射式。

75) 當入射沖擊波波陣面到達這一點,反射波離開它還有一段距離.

76) 計算表明一定偏振度的入射部分偏振光束經界面反射后，反射光束偏振度由于界面反射在反射光束截面上將產生一定分布。

77) 多孔氧化鋁的光學反射率隨入射波長紅移呈增加趨勢，反射光譜具有明顯的干涉現象。

78) 利用此模型對入射波為高斯波時的波長變換進行了數值模擬。

79) 報道了掠入射軟X光平面鏡反射率標定實驗.

80) 傳統的利用光的偏振性剝離太陽耀光的方法只有當太陽光以水的布儒斯特角入射時才能實現，因此該方法在實際應用中受到了極大的限制。

81) 顯然，如果任由光電導電池的端電壓隨其電導變化而變化，那么其輸出電流與入射光強度之間就不會遵循嚴格的比例關系。

82) 一位大膽的跳水運動員他多次跳進和他入射波他垂直落下從一處懸崖在馬薩特蘭，墨西哥。

83) 入射偏振光通過空間周期電場作用下的液晶盒，一級衍射角和衍射光強受到電壓的調制。

84) 凹坑連續劃過入射光束,使探測器接收到的光電信號呈現有規律的變化.

85) 該框架在離線階段通過學習建立解析表達式，在在線光照估計階段，根據建立好的解析表達式，利用圖像的統計參數實時地計算出場景的太陽光和天空光入射光強。

86) 在入射點上，該光波被分解為下列二分量。

87) 根據實驗儀器本身的局限，我們對此曲線進行了分析并給出了理論上的解釋，由此證明了入射光單色性是影響曲線變化的主要因素，材料吸收是次要因素。

88) 保護層厚度主要對初次入射原子氧的入射過程有影響，加厚保護層可以減小原子氧的掏蝕深度和掏蝕空腔的寬度。

89) 為實用需要，探討了縮短靶與磁鐵出口的距離和改變入射角所引起的影響，以便減少旋轉治療頭的回轉半徑和設計更輕巧的偏轉磁鐵。

90) 除了在入射點附近以外，均可看到清晰的條紋。

91) 吸收的輻射通量或光通量與入射通量之比。

92) 指出了補償板的作用不僅在于使不同波長的光得到相同的補償，而且也使不同入射方向的光得到了相同的補償。

93) 衍射屏具有一定的空間結構和光學結構，可以對入射光波的波面進行調制。

94) 給出了三代微光像管中微通道板離子壁壘膜對入射正離子阻止作用的描述，引進了核阻止本領、電子阻止本領和平均射程的概念。

95) 數值計算了圓形透鏡的色散，結果表明：焦斑的半徑和焦深隨入射波長的變大而減小，光斑的強度隨入射波長的變大而增強。

96) 該系統在綜合考慮光通道的有效長度、入射光通量、光吸收系數后，將獲得最佳的識別結果。

97) 周期與入射波長同數量級的體積布喇格光柵的衍射效率，與入射線偏振光的偏振方向有關。

98) 本文提出了一種新型尼科耳棱鏡的設計。這種榜鏡可以節省一半的晶體材料，并克服了尼科耳棱鏡出射光束與入射光束不共軸的缺點。

99) 一個入射電子能把靶子原子的內層電子撞出來.

100) 因此我們可以用一個公式將入射能量,與動能和電離能，就是發射出一個電子所需要的能量關聯起來。

101) 根據實驗現象提出了新的散射系數與入射角關系模型，與實驗數據獲得了很好的吻合性。

102) 改變電壓，我改變入射能量。

103) 以光柵衍射方程為理論依據，對在入射角可變方式下，利用平面反射光柵進行激光波長測量的方法進行了研究。

104) 對于東西立面可調節式遮陽是非常重要的，因為太陽的入射高度角低，使固定的遮陽設備很難達到一個準確的支出角度。

105) 為滿足國內掠入射X射線成像望遠鏡的工程研究需求，本文深入研究X射線掠入射望遠鏡成像質量評價方法。

106) 通過設定閾值，在相關系數平方包絡線峰值組成的集合內檢測反射界面，再利用估計的反射波和入射波的比例系數將反射波和散射波分開。

107) 針對常用的均勻分布、余弦分布、高斯分布和拉氏分布的入射波角度功率譜，分別推導了多譜勒功率譜解析式。

108) 鏡子是一種極端的光面反光板，它反射的光線幾乎與入射光線一樣窄。

109) 當初始功率等于這一臨界功率，光束從光腰處入射時，可得到橢圓厄米高斯空間光孤子。

110) 通過對橢圓偏振光的定量分析，導出橢圓偏振光方程及橢圓主軸取向公式，闡明入射平面偏振光的光振動方向同出射橢圓偏振光主軸取向關。

111) 對衍射儀測量的掠入射反射曲線和同步輻射測量的反射率曲線分別進行擬合，得到的粗糙度和厚度比的結果相近。

112) 同時，為簡化大型通用軟件中地震波的輸入，提出了適合于黏性邊界條件下水平成層地基中垂直入射地震波的輸入方法。

113) 當入射光僅包含位相漲落時，噪聲相關時間對一級相變類比的參數區域也產生很大影響。

114) 依據正入射軟X射線顯微成像系統對聚光鏡的要求，論述了采用掠入射聚光鏡是最佳選擇。

115) 只有當入射能量超過10千電子伏時,這些聚變反應的截面才是可觀的.

116) 推導出高能原電子斜入射時的金屬的有效真二次電子發射系數的表達式，它與入射角的余弦近似成反比。

117) 通過泰勒棱鏡的單色偏振光束在空氣隙處發生多束光的干涉，使得透射光強依賴于入射角的大小。

118) 文中討論了光柵結構參數，入射波參數對衍射效率的影響以及金屬光柵的損耗。

119) 顯影后,入射光就在表層產生了發黑的銀粒子.

120) PDCTLC模式同時綜合運用了對入射光的兩種散射和一種反射機制，成功實現了光學關斷態的類紙型亮白色態。

121) 通過理論和實驗的比較，定量地給出了陽光入射角對熱水器效率的影響。

122) 本文介紹了折射光振幅、光強大于入射光振幅、光強的情況，進而闡明了其產生的原因。

123) 在總場邊界附近，二維TM波的電磁場格點在每個子時間步都需要加入入射波的相應分量。

124) 建立了時變入射波下的衍射層析基本公式。

125) 數十年來，科學家將人類的視覺處理機具比擬成攝影機：眼睛里的水晶體將入射光聚焦投射到視網膜的感光受器陣列。

126) 光學薄膜在光傾斜入射時可等效為一線偏振器和一位相延遲器，這一特性可以用瓊斯算法進行描述。

127) 利用數學卷積積分，理論上推導出一個在入射光不同單色性下精確計算多層膜反射率的公式。

128) 這是一種一維介質各向異性的模擬，與水平層狀介質垂直入射平面橫波的傳播相對應。

129) 結果表明光敏劑的光漂白時間除了與光敏劑自身類型有關，還與其濃度、入射光源的功率及波長有關。

130) 最后利用輸出功率粗估和方向譜細估，從而確定入射信號的波達方向。

131) 研究了發生在偶氮染料摻雜液晶中的光誘導重新取向問題，并解釋增強因子與光入射方向存在依賴關系的物理機制。

132) 分析表明，光放大器增益波動的大小與器件端面反射率、自發發射因子以及入射光功率等因素有關。

133) 在入射光束的孔徑受限制的情況下，利用衍射光學元件來增加激光束的焦深。

134) 對于所有小于臨界角的入射角，則既發生反射，又發生折射。

135) 介紹一種新穎的用于研究激光等離子體的掠入射光柵攝譜儀。

136) 給出了幾種位勢的透射系數隨入射粒子能量變化的曲線，研究了諧振隧穿現象。

137) 通過測量后向反射波與入射波的強度比，可以確定介質的三階極化率。

138) 這些X射線相機設備是由一臺X射線圖像增強器和一臺CCD相機構成的。其中，X射線入射窗的窗材是鋁或鈹。

139) 數值計算了光誘導相結構轉變系數對入射光子能量的依賴關系，與實驗符合。

140) 同時分析了不同太陽入射角對隔熱組件表面溫度的影響，陰陽兩面的最大溫差可達到240K。

141) 振蕩管是入射氣體與管內循環氣進行能量交換的場所，是氣波制冷機的一個重要組成部分。

142) 波在進入相對高速介質時，其入射角和折射角均是臨界角時產生的波，也叫折射波。

143) 入射波上升時間增長，反射脈沖變寬，幅值降低，但一定程度上有利于檢測出絕緣故障。

144) 對橢圓偏振法的入射角和波長進行了探討。

145) 經過計算分析，發現在入射波頻率很低且接近張力腿平臺縱蕩固有頻率時，平臺將會產生很大位移。

146) 此外，給出了信號光放大率及兩束光的光強隨入射光強、束比、吸收系數、飽和耦合常數及介質厚度變化的曲線。

147) 由于渾濁程度的增加，并不是所有的粒子都顯露出入射光，而且其他粒子的散射輻射在檢測器方向受到阻礙。

148) 研究了低入射余角下雷達海雜波的建模、仿真算法及實現問題.

149) 以設計的非共軸掠入射KBAX射線顯微鏡系統為例，討論了掠入射下X射線從金屬表面和單層膜表面反射的兩種情況。

150) 碟片的傳輸速度很快從而使盡可能多地入射激光功率射入勻漿。

151) 其中，X射線入射窗的窗材是鋁或鈹。

152) 運用模態耦合方法，本文計算了低頻無規入射聲場通過矩形薄板入射到矩形閉空間的隔聲量。

153) 針對五步彩色相移法所用的白光入射平面偏振場的特點，只考慮光強、起偏鏡和分析鏡方位角所引起的誤差影響就可以了。

154) 結果表明，只有在剛剛發生全反射或掠入射時，反射光才是線偏振光，在其它情況下可能出現圓偏振光。

155) 光線從入射窗進來后,經反射鏡反射,通過透鏡、直角棱鏡在分劃鏡上成像,觀察者則通過目鏡和棱鏡組進行觀察。

156) 駐藏區武警反恐精英練一槍斃敵百步穿楊狙殺技能,沉著冷靜,傳授技能,交流經驗,快速射擊,槍響靶落,查看成績,突入射擊,協同射擊。

157) 艾瑞簽了名,步入射擊區射了三箭,待靶子那兒的觀察者搖旗示意點數,記錄者作好記錄之后便算結束了預選。

158) 球的照片顯示,陽光入射角大約有近30度,差得太遠了。